Función gaussiana
e
−
x
2
{\displaystyle \scriptstyle e^{-x^{2}}}
. El área encerrada bajo esa curva con el eje x es
∫
−
∞
∞
e
−
x
2
d
x
=
π
{\displaystyle \scriptstyle \int _{-\infty }^{\infty }e^{-x^{2}}\,dx={\sqrt {\pi }}}
.
En matemáticas la integral de Gauss , integral gaussiana o integral de probabilidad , es la integral impropia de la función gaussiana
e
−
x
2
{\displaystyle e^{{-x}^{2}}}
sobre toda la recta de los reales. Debe su nombre al matemático y físico alemán Carl Friedrich Gauss , y su valor es:
∫
−
∞
∞
e
−
x
2
d
x
=
π
{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }e^{-x^{2}}\,dx={\sqrt {\pi }}}
Esta integral tiene amplias aplicaciones, incluyendo normalización , en teoría de la probabilidad y transformada continua de Fourier . También aparece en la definición de la función error . A pesar de que no existe ninguna función elemental para la función error, como se puede demostrar mediante el algoritmo de Risch , la integral Gaussiana no puede ser resuelta analíticamente con las herramientas del cálculo. O sea, no existe una integral indefinida elemental para
∫
e
−
x
2
d
x
{\displaystyle \int e^{-x^{2}}\,dx}
,
G
{\displaystyle G}
pero si es posible evaluar la integral definida
∫
−
∞
∞
e
−
x
2
d
x
{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }e^{-x^{2}}\,dx}
.
Cálculo de la integral
La forma más común de calcular la integral de Gauss en el plano R 2 es mediante la integración doble en el sistema cartesiano de coordenadas , para después hacer un cambio de coordenadas a coordenadas polares y calcular el valor. Se procede de la siguiente manera:
Sea
G
=
∫
−
∞
∞
e
−
x
2
d
x
{\displaystyle G=\int _{-\infty }^{\infty }e^{-x^{2}}dx}
la integral que queremos calcular. Podemos definir
G
2
{\displaystyle G^{2}}
como el producto de la integral G anterior en el sistema cartesiano de coordenadas, y mediante el Teorema de Fubini podemos expresar la integral en
R
2
{\displaystyle \mathbb {R} ^{2}}
:
G
2
=
(
∫
−
∞
+
∞
e
−
x
2
d
x
)
2
=
(
∫
−
∞
+
∞
e
−
x
2
d
x
)
⋅
(
∫
−
∞
+
∞
e
−
y
2
d
y
)
=
=
∫
−
∞
+
∞
(
∫
−
∞
∞
e
−
x
2
d
x
)
e
−
y
2
d
y
=
∫
−
∞
+
∞
(
∫
−
∞
∞
e
−
(
x
2
+
y
2
)
d
x
)
d
y
=
=
∬
R
2
e
−
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
.
{\displaystyle {\begin{aligned}G^{2}&={\Biggl (}\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-x^{2}}dx{\Biggr )}^{2}={\Biggl (}\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-x^{2}}dx{\Biggr )}\cdot {\Biggl (}\int _{-\infty }^{+\infty }e^{-y^{2}}dy{\Biggr )}=\\&=\int _{-\infty }^{+\infty }{\Biggl (}\int _{-\infty }^{\infty }e^{-x^{2}}dx{\Biggr )}e^{-y^{2}}dy=\int _{-\infty }^{+\infty }{\Biggl (}\int _{-\infty }^{\infty }e^{-(x^{2}+y^{2})}dx{\Biggr )}dy=\\&=\iint _{\mathbb {R} ^{2}}e^{-(x^{2}+y^{2})}dx\;dy.\end{aligned}}}
∬
R
2
e
−
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
=
∫
0
2
π
∫
0
∞
r
e
−
r
2
d
r
d
θ
=
2
π
∫
0
∞
r
e
−
r
2
d
r
=
2
π
∫
−
∞
0
1
2
e
s
d
s
=
π
∫
−
∞
0
e
s
d
s
=
π
(
e
0
−
e
−
∞
)
=
π
(
1
−
0
)
=
π
,
{\displaystyle {\begin{aligned}\iint _{\mathbb {R} ^{2}}e^{-(x^{2}+y^{2})}\,dx\,dy&=\int _{0}^{2\pi }\int _{0}^{\infty }re^{-r^{2}}\,dr\,d\theta \\&=2\pi \int _{0}^{\infty }re^{-r^{2}}\,dr\\&=2\pi \int _{-\infty }^{0}{\frac {1}{2}}e^{s}\,ds=\pi \int _{-\infty }^{0}e^{s}\,ds=\pi (e^{0}-e^{-\infty })=\pi (1-0)=\pi ,\end{aligned}}}
donde el factor r es consecuencia de calcular el determinante del cambio de las coordenadas cartesianas a polares , y s aparece al hacer un cambio de variable tal que s = - r 2 , ds = -2r dr . Así pues, obtenemos:
∬
R
2
e
−
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
=
(
∫
−
∞
∞
e
−
x
2
d
x
)
2
=
π
{\displaystyle \iint _{\mathbb {R} ^{2}}e^{-(x^{2}+y^{2})}\,dx\,dy=\left(\int _{-\infty }^{\infty }e^{-x^{2}}\,dx\right)^{2}=\pi }
por lo tanto
∫
−
∞
∞
e
−
x
2
d
x
=
π
{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }e^{-x^{2}}\,dx={\sqrt {\pi }}}
Relación con la función gamma
Puesto que la integral gaussiana es una función par
∫
−
∞
∞
e
−
x
2
d
x
=
2
∫
0
∞
e
−
x
2
d
x
{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }e^{-x^{2}}dx=2\int _{0}^{\infty }e^{-x^{2}}dx}
lo cual, después de hacer un cambio de variable, se convierte en la Integral :
∫
0
∞
e
−
t
t
−
1
/
2
d
t
=
Γ
(
1
2
)
{\displaystyle \int _{0}^{\infty }e^{-t}\ t^{-1/2}dt\,=\,\Gamma \left({\frac {1}{2}}\right)}
donde Γ es la función gamma . Esto muestra por qué el factorial de la mitad de un entero es un número irracional múltiplo de
π
{\displaystyle \textstyle {\sqrt {\pi }}}
. Más generalmente
∫
0
∞
e
−
a
x
b
d
x
=
a
−
1
/
b
Γ
(
1
+
1
b
)
.
{\displaystyle \int _{0}^{\infty }e^{-ax^{b}}dx=a^{-1/b}\,\Gamma \left(1+{\frac {1}{b}}\right).}
Generalizaciones
La integral de cualquier función Gaussiana es reducible en término de la integral Gaussiana
∫
−
∞
∞
a
e
−
(
x
+
b
)
2
/
c
2
d
x
.
{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }ae^{-(x+b)^{2}/c^{2}}\,dx.}
la constante a puede ser factorizada fuera de la integral. Reemplazando x con y - b nos da:
a
∫
−
∞
∞
e
−
y
2
/
c
2
d
y
.
{\displaystyle a\int _{-\infty }^{\infty }e^{-y^{2}/c^{2}}\,dy.}
sustituyendo y con cz nos da:
a
|
c
|
∫
−
∞
∞
e
−
z
2
d
z
=
a
|
c
|
π
.
{\displaystyle a|c|\int _{-\infty }^{\infty }e^{-z^{2}}\,dz=a|c|{\sqrt {\pi }}.}
Véase también
Referencias