Polinomios de Hermite

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Los polinomios de Hermite son un ejemplo de polinomios ortogonales que encuentran su principal ámbito de aplicaciones en mecánica cuántica, sobre todo en el estudio del oscilador armónico unidimensional. Son nombrados así en honor de Charles Hermite.

Los cinco primeros polinomios de Hermite (probabilísticos').

Definición[editar]

Los polinomios de Hermite se definen como:

H_n(x)=(-1)^n e^{x^2/2}\frac{d^n}{dx^n}e^{-x^2/2}\,\!

(los "polinomios de Hermite probabilísticos") o, a veces, como (los "polinomios de Hermite físicos"):

H_n^\mathrm{phys}(x)=(-1)^n e^{x^2}\frac{d^n}{dx^n}e^{-x^2}\,\!

Estas dos definiciones no son exactamente equivalentes; una es un reescalado trivial de la otra:

H_n^\mathrm{phys}(x) = 2^{n/2}H_n^\mathrm{prob}(\sqrt{2}\,x)\,\!.

Los polinomios físicos pueden expresarse como:

H_n^\mathrm{phys}(x) = (2x)^n - \frac{n(n-1)}{1!}(2x)^{n-2}
+ \frac{n(n-1)(n-2)(n-3)}{2!}(2x)^{n-4} - \dots

Propiedades[editar]

Ortogonalidad[editar]

\displaystyle{H_n} es un polinomio de grado n, con n = 0, 1, 2, 3, .... Estos polinomios son ortogonales con respecto de la función peso (medida)

e^{-x^2/2}\,\! (probabilista)

o

e^{-x^2}\,\! (física)

es decir

\int_{-\infty}^\infty H_n(x)H_m(x)\,e^{-x^2/2}\,dx

=n!\sqrt{2\pi}~\delta_{\mathit{nm}} (probabilista)

o

\int_{-\infty}^\infty H_n(x)H_m(x)\,e^{-x^2}\,dx={n!2^n}{\sqrt{\pi}}~\delta_{\mathit{nm}} (física)

donde δij es la delta de Kronecker, que vale la unidad cuando n = m y cero en otro caso. Los polinomios probabilísticos son ortogonales con respecto a la función de densidad de probabilidad normal.

Función generadora[editar]

e^{2tx-t^2} = \sum_{n=0}^\infty \frac{H_n^\mathrm{phys}(x)t^n}{n!}

Fórmulas de recurrencia[editar]

Los polinomios de Hermite (en su forma "física") satisfacen las siguientes relaciones de recurrencia:

H_{n+1}^\mathrm{phys}(x) = 2xH_{n}^\mathrm{phys}(x)-2nH_{n-1}^\mathrm{phys}(x)

{H'}_{n}^\mathrm{phys}(x) = 2nH_{n-1}^\mathrm{phys}(x)

Descomposición en serie de funciones[editar]

Toda función f continua puede expresarse como serie infinita en términos de polinomios de Hermite:

f(x) = \sum_{n=0}^\infty A_n H_n(x) = A_0H_0(x) +A_1H_1(x) +A_2H_2(x) +\ldots

Donde las constantes de la anterior serie vienene dados por:

A_k = \frac{1}{2^kk!\sqrt{\pi}}
\int_{-\infty}^{+\infty} e^{-x^2}f(x)H_k(x)\ dx

Otros resultados[editar]

H_n(-x)=(-1)^nH_n(x)\,
H_{2n-1}(0)=0\,
H_{2n}^\mathrm{phys}(0) = (-1)^n2^n(1\cdot3\cdot5\cdot\dots\cdot(2n-1))

Ecuación diferencial de Hermite[editar]

Los polinomios de Hermite son soluciones de la ecuación diferencial de Hermite:[1]

\frac{d^2y}{dx^2}-2x\frac{dy}{dx}+2ny = 0

que en forma canónica puede escribirse como:

\frac{1}{e^{-x^2}}\frac{d}{dx}\left(e^{-x^2}\frac{dy}{dx}\right)+2ny = 0

Referencia[editar]

  1. Spiegel & Abellanas, 1992, p.158.
  • Spiegel, Murray R.; Abellanas, Lorenzo (1992). McGraw-Hill, ed. Fórmulas y tablas de matemática aplicada. Aravaca (Madrid). ISBN 84-7615-197-7.