Desintegración beta doble sin neutrinos

Física nuclear • Núcleo • Nucleones (p, n) • Materia nuclear • Fuerza nuclear • Estructura nuclear • Procesos nucleares

La desintegración beta doble sin neutrinos (0νββ) es un proceso radiactivo teórico, comúnmente propuesto y perseguido experimentalmente que demostraría una naturaleza majoránica de la partícula del neutrino.^[1]^[2] En 2020 todavía no se había encontrado.^[2]^[3]^[4]

El descubrimiento de la doble desintegración beta sin neutrinos podría arrojar luz sobre la masa absoluta de los neutrinos y su jerarquía de masas (masa del neutrino). Significaría la primera señal de violación de la conservación del número leptónico total.^[5] La confirmación de la naturaleza majoránica de los neutrinos demostraría que el neutrino es su propia antipartícula.^[6]

Para buscar la desintegración beta doble sin neutrinos, se estaban llevando a cabo varios experimentos a comienzos del siglo XXI, y se habían explorado distintas propuestas para aumentar la sensibilidad de los equipos de detección utilizados.^[7]

Desarrollo histórico de la discusión teórica

En 1939, Wendell H. Furry propuso la idea de la naturaleza majoránica del neutrino, que estaba asociada con la desintegración beta.^[8] Afirmó que la probabilidad de transición es incluso mayor para la desintegración beta doble sin neutrinos,^[8] convirtiéndose en la primera idea propuesta para buscar una posible violación de la conservación del número de leptones.^[1] Desde entonces, la propuesta ha llamado la atención de los investigadores, por ser una herramienta útil para estudiar la naturaleza de los neutrinos:

[El] modo 0ν [...] que viola el número de leptones y ha sido reconocido desde hace mucho tiempo como una herramienta poderosa para probar las propiedades de los neutrinos.

Oliviero Cremonesi^[9]

El físico italiano Ettore Majorana introdujo por primera vez el concepto de que una partícula es su propia antipartícula. La naturaleza de las partículas^[6] recibió posteriormente su nombre como partículas de Majorana. La desintegración beta doble sin neutrinos es un método para buscar la posible naturaleza majoránica de los neutrinos.^[5]

Relevancia física

Doble desintegración beta convencional

Los neutrinos se producen convencionalmente en desintegraciones débiles.^[5] Las desintegraciones beta débiles normalmente producen un electrón (o positrón), emiten un antineutrino (o neutrino) y aumentan el número atómico $Z$ del núcleo en uno. La masa del núcleo (es decir, su energía de unión) es entonces menor y, por lo tanto, su estado es más favorable. Existe una serie de elementos que pueden desintegrarse en un núcleo de menor masa, pero no pueden emitir "un" electrón solamente, porque el núcleo resultante es cinemáticamente (es decir, en términos de energía) menos favorable (su energía sería mayor).^[2] Estos núcleos solo pueden desintegrarse emitiendo "dos" electrones (es decir, mediante una desintegración beta doble). Hay alrededor de una docena de casos confirmados de núcleos que solo pueden desintegrarse mediante desintegración beta doble.^[2] La ecuación de desintegración correspondiente es:

(A,Z)\rightarrow (A,Z+2)+2e^{-}+2{\bar {\nu }}_{e}

.^[1]

Es un proceso débil de segundo orden.^[2] Una desintegración simultánea de dos nucleones en el mismo núcleo es extremadamente improbable. Por lo tanto, la vida útil observada experimentalmente de tales procesos de desintegración está en el rango de $10^{18}-10^{21}$ años.^[10] Ya se ha observado que varios isótopos muestran esta desintegración beta doble de dos neutrinos.^[3]

Esta desintegración beta doble convencional está permitida según el modelo estándar de la física de partículas.^[3] Tiene, por tanto, una base tanto teórica como experimental.

Descripción general

Si la naturaleza de los neutrinos es majoránica, entonces pueden ser emitidos y absorbidos en el mismo proceso sin aparecer en el correspondiente estado final.^[3] Como partículas de Dirac, ambos neutrinos producidos por la desintegración de los bosones W y Z serían emitidos y no absorbidos después.^[3]

La desintegración beta doble sin neutrinos solo puede ocurrir si

La partícula del neutrino es de Majorana,^[11] y
Existe un componente dextrógiro de la corriente leptónica débil o el neutrino puede cambiar su sentido de giro dominante entre emisión y absorción (entre los dos vértices W), lo cual es posible para una masa de neutrino distinta de cero (durante al menos una de las especies de neutrinos).^[1]

El proceso de desintegración más simple se conoce como intercambio de neutrinos ligeros.^[3] Presenta un neutrino emitido por un nucleón y absorbido por otro nucleón (véase la figura de la derecha). En el estado final, las únicas partes que quedan son el núcleo (con su número de protones $Z$ cambiado) y dos electrones:

(A,Z)\rightarrow (A,Z+2)+2e^{-}

^[1]

Los dos electrones se emiten casi simultáneamente.^[10]

Los dos electrones resultantes son entonces las únicas partículas emitidas en el estado final y deben portar aproximadamente la diferencia de las sumas de las energías de enlace de los dos núcleos antes y después del proceso en forma de energía cinética.^[12] Los núcleos pesados no transportan energía cinética de forma significativa.

En ese caso, la tasa de emisión se puede calcular mediante:

\Gamma _{\beta \beta }^{0\nu }={\frac {1}{T_{\beta \beta }^{0\nu }}}=G^{0\nu }\cdot \left|M^{0\nu }\right|^{2}\cdot \langle m_{\beta \beta }\rangle ^{2}

,

donde $G^{0\nu }$ denota el factor espacio fásico, $\left|M^{0\nu }\right|^{2}$ es el elemento matricial (al cuadrado) de este proceso de desintegración nuclear (según el diagrama de Feynman) y $\langle m_{\beta \beta }\rangle ^{2}$ es el cuadrado de la masa efectiva de Majorana.^[5]

Primero, la masa efectiva de Majorana se puede obtener mediante

\langle m_{\beta \beta }\rangle =\sum _{i}U_{ei}^{2}m_{i}

,

donde $m_{i}$ son las masas de los neutrinos de Majorana (tres neutrinos $\nu _{i}$ ) y $U_{ei}$ los elementos de la matriz de mezcla de neutrinos $U$ (véase matriz de Pontecorvo–Maki–Nakagawa–Sakata).^[7] Los experimentos contemporáneos para encontrar desintegraciones beta dobles sin neutrinos (véase la sección sobre experimentos) tienen como objetivo tanto la prueba de la naturaleza majoránica de los neutrinos como la medición de esta masa efectiva de Majorana $\langle m_{\beta \beta }\rangle$ (sólo se puede hacer si la desintegración es realmente generada por las masas de los neutrinos).^[7]

El elemento de la matriz nuclear (NME) $\left|M^{0\nu }\right|$ no se puede medir de forma independiente; y debe calcularse.^[13] El cálculo en sí se basa en sofisticadas teorías nucleares de muchos cuerpos y existen diferentes métodos para hacerlo. El NME $\left|M^{0\nu }\right|$ también difiere de un núcleo a otro (es decir, de elemento químico a elemento químico). Hoy en día, el cálculo del NME es un problema importante y ha sido tratado por diferentes autores de distintas maneras. Una cuestión es si se debe tratar el rango de valores obtenidos para $\left|M^{0\nu }\right|$ como incertidumbre teórica y si esto debe entenderse entonces como una incertidumbre estadística.^[7] Aquí se están eligiendo diferentes enfoques. Los valores obtenidos para $\left|M^{0\nu }\right|$ a menudo varían en factores de 2 hasta aproximadamente 5. Los valores típicos se encuentran en el rango de aproximadamente 0,9 a 14, dependiendo del núcleo/elemento en descomposición.^[7]

Por último, también se debe calcular el factor de espacio de fase $G^{0\nu }$ .^[7] Depende de la energía cinética total liberada ( $Q=M_{\text{nucleus}}^{\text{before}}-M_{\text{nucleus}}^{\text{after}}-2m_{\text{electron}}$ , es decir, del "valor $Q$ ") y del número atómico $Z$ . Los métodos utilizan la función de onda de Dirac, tamaños nucleares finitos y cribado de electrones.^[7] Existen resultados de alta precisión para $G^{0\nu }$ de varios núcleos, que van desde aproximadamente 0,23 (para $\mathrm {^{128}_{52}Te\rightarrow _{54}^{128}Xe}$ ), y 0.90 ( $\mathrm {^{76}_{32}Ge\rightarrow _{34}^{76}Se}$ ) a alrededor de 24.14 ( $\mathrm {^{150}_{60}Nd\rightarrow _{62}^{150}Sm}$ ).^[7]

Se cree que, si se encuentra una desintegración beta doble sin neutrinos bajo ciertas condiciones (tasa de desintegración compatible con predicciones basadas en conocimientos experimentales sobre las masas y la mezcla de neutrinos), esto apuntaría probablemente a los neutrinos de Majorana como el principal mediador (y no otras causas sugeridas por la nueva física).^[7] Hay 35 núcleos que pueden sufrir una desintegración beta doble sin neutrinos (de acuerdo con las condiciones de desintegración antes mencionadas).^[3]

Experimentos y resultados

A comienzos del siglo XXI se estaban considerando nueve candidatos diferentes de núcleos en experimentos para confirmar la doble desintegración beta sin neutrinos:

$\mathrm {^{48}Ca,^{76}Ge,^{82}Se,^{96}Zr,^{100}Mo,^{116}Cd,^{130}Te,^{136}Xe,^{150}Nd}$ .^[3] Todos ellos tienen argumentos a favor y en contra de su uso en un experimento. Los factores a tener en cuenta son su abundancia natural, el enriquecimiento a un precio razonable y una técnica experimental bien comprendida y controlada.^[3] Cuanto mayor sea el valor $Q$ , mayores serán, en principio, las posibilidades de un descubrimiento. El factor del espacio de fase $G^{0\nu }$ y, por lo tanto, de la tasa de desintegración, crece con $Q^{5}$ .^[3]

Experimentalmente de interés, y por lo tanto de medida, es la suma de las energías cinéticas de los dos electrones emitidos. Debería ser igual al valor $Q$ del núcleo respectivo para la emisión beta doble sin neutrinos.^[3]

La tabla muestra un resumen de los mejores límites actuales de la vida útil del proceso 0νββ. De esto se puede deducir que la desintegración beta doble sin neutrinos es un evento extremadamente raro, si es que ocurre.

Límites experimentales (al menos 90% de intervalo de confianza)^[7] en una colección de isótopos para el proceso de desintegración 0νββ mediado por el mecanismo del neutrino ligero, como se muestra en el diagrama de Feynman anterior.
Isótopo	Experimento	Tiempo de vida $T_{\beta \beta }^{0\nu }$ [años]
$\mathrm {^{48}Ca}$	ELEGANT-VI	2214 ! $>1.4\cdot 10^{22}$
$\mathrm {^{76}Ge}$	Heidelberg-Moscú^[14]	2519 ! $>1.9\cdot 10^{25}$ ^[14]
$\mathrm {^{76}Ge}$	GERDA	2618 ! $>1.8\cdot 10^{26}$ ^[15]
$\mathrm {^{76}Ge}$	MAJORANA	2583 ! $>8.3\cdot 10^{25}$ ^[16]
$\mathrm {^{82}Se}$	NEMO-3	2310 ! $>1.0\cdot 10^{23}$
$\mathrm {^{82}Se}$	CUPID-0	2446 ! $>4.6\cdot 10^{24}$ ^[17]
$\mathrm {^{96}Zr}$	NEMO-3	2192 ! $>9.2\cdot 10^{21}$
$\mathrm {^{100}Mo}$	NEMO-3	2521 ! $>2.1\cdot 10^{25}$
$\mathrm {^{116}Cd}$	Solotvina	2317 ! $>1.7\cdot 10^{23}$
$\mathrm {^{128}Te}$	CUORE	2436 ! $>3.6\cdot 10^{24}$ ^[18]
$\mathrm {^{130}Te}$	CUORE	2522 ! $>2.2\cdot 10^{25}$
$\mathrm {^{136}Xe}$	EXO	2531 ! $>3.5\cdot 10^{25}$ ^[19]
$\mathrm {^{136}Xe}$	KamLAND-Zen	2623 ! $>2.3\cdot 10^{26}$ ^[20]
$\mathrm {^{150}Nd}$	NEMO-3	2521 ! $>2.1\cdot 10^{25}$

Colaboración Heidelberg-Moscú

La llamada "colaboración Heidelberg-Moscú" (HDM; 1990-2003) del Instituto Max Planck de Física Nuclear alemán y del centro científico ruso Instituto Kurchátov de Moscú, afirmó haber encontrado evidencia de desintegración beta doble sin neutrinos (Controversia Heidelberg-Moscú).^[21]^[22] Inicialmente, en 2001, la colaboración anunció una evidencia de 2,2σ o 3,1σ (dependiendo del método de cálculo utilizado).^[21] Se encontró que la tasa de desintegración era de alrededor de $2\cdot 10^{25}$ años.^[3] Este resultado ha sido tema de debate entre muchos científicos y autores.^[3] A comienzos de la década de 2020, ningún otro experimento había confirmado o comprobado el resultado del grupo HDM.^[7] En cambio, los resultados recientes del experimento GERDA para el límite de vida claramente desfavorecen y rechazan los valores de la colaboración HDM,^[7] y seguía sin encontrase la desintegración beta doble sin neutrinos.^[4]

Experimento GERDA (matriz de detectores de germanio)

El resultado de la colaboración Germanium Detector Array (GERDA) de la fase I del detector fue un límite de $T_{\beta \beta }^{0\nu }>2.1\cdot 10^{25}$ años (con un intervalo de confianza del 90%).^[23] Se utilizó germanio como material fuente y detector,^[23] y argón líquido para evitar el paso de muones y como protección contra la radiación de fondo.^[23] El valor $Q$ de 76
Ge para la desintegración 0νββ es de 2039 keV, pero no se encontró un exceso de eventos en esta región.^[24] La fase II del experimento comenzó a tomar datos en 2015 y utilizó alrededor de 36 kg de germanio para los detectores.^[24] La exposición analizada hasta julio de 2020 fue de 10,8 kg año. Nuevamente, no se encontró ninguna señal y por lo tanto se estableció un nuevo límite en $T_{\beta \beta }^{0\nu }>5.3\cdot 10^{25}$ años (90% de I.C.).^[25] El detector dejó de funcionar y publicó sus resultados finales en diciembre de 2020. No se observó desintegración beta doble sin neutrinos.^[15]

Experimento EXO (Observatorio de Xenón Enriquecido)

El experimento Observatorio de Xenón Enriquecido-200 utiliza xenón como fuente y detector.^[23] Está ubicado en Nuevo México (EE. UU.) y utiliza un cámara de proyección del tiempo (TPC) para la resolución espacial y temporal tridimensional del registro de huellas de electrones.^[23] El experimento EXO-200 arrojó un límite de vida útil de $T_{\beta \beta }^{0\nu }>3.5\cdot 10^{25}$ años (90% de I.C.).^[19] Cuando se traduce a masa efectiva de Majorana, este es un límite del mismo orden que el obtenido por GERDA I y II.^[23]

Otros experimentos de toma de datos

Experimento CUORE (Observatorio Subterráneo Criogénico para Eventos Raros):

El experimento CUORE consta de una serie de 988 cristales de TeO₂ ultrafríos (para una masa total de 206 kg de

\mathrm {^{130}Te}

) utilizados como bolómetros para detectar las partículas beta emitidas y como fuente de desintegración. Está ubicado bajo tierra en el Laboratorio Nacional del Gran Sasso y comenzó su primera toma de datos físicos en 2017.^[26] En 2020 se publicaron sus resultados de la búsqueda de desintegración beta doble sin neutrinos en

\mathrm {^{130}Te}

con una exposición total de 372,5 kg⋅año, y no encontró evidencia de la desintegración 0νββ, estableciendo un límite inferior bayesiano con un intervalo de confianza del 90%, de

T_{\beta \beta }^{0\nu }>3.2\cdot 10^{25}

años.^[27] En abril de 2022 se estableció un nuevo límite de

T_{\beta \beta }^{0\nu }>2.2\cdot 10^{25}

años con el mismo nivel de confianza.^[28]^[29] El experimento está recopilando datos constantemente y se espera que finalice su programa de física para 2024.

Experimento KamLAND-Zen (Detector de antineutrinos centelleador líquido Kamioka-Zen):

El experimento KamLAND-Zen comenzó utilizando 13 toneladas de xenón como fuente (enriquecido con aproximadamente 320 kg de

\mathrm {^{136}Xe}

), contenidas en un globo de nailon rodeado por un globo exterior contador de centelleos líquido de 13 m de diámetro.^[23] A partir de 2011, el KamLAND-Zen Fase I comenzó a tomar datos, lo que finalmente llevó a establecer un límite en la vida útil de la desintegración beta doble sin neutrinos de

T_{\beta \beta }^{0\nu }>1.9\cdot 10^{25}

años (90% de I.C.).^[23] Este límite podría mejorarse combinándolo con los datos de la Fase II (la toma de datos comenzó en diciembre de 2013), con un valor de

T_{\beta \beta }^{0\nu }>2.6\cdot 10^{25}

años (90% de I.C.).^[23] Para la Fase II, la colaboración logró especialmente reducir la desintegración de

\mathrm {^{110m}Ag}

, lo que perturbó las mediciones en la región de interés para la desintegración 0νββ con

\mathrm {^{136}Xe}

.^[23] En agosto de 2016, se completó KamLAND-Zen 800, que contenía 800 kg de

\mathrm {^{136}Xe}

.^[30] Se reportó un límite de

T_{\beta \beta }^{0\nu }>1.07\cdot 10^{26}

años (90% I.C.).^[31]^[32]^[33] En 2023 se mejoró el límite hasta

T_{\beta \beta }^{0\nu }>2.3\cdot 10^{26}

años (90% I.C.).^[20]^[34]

Experimentos propuestos

Experimento nEXO:

Como sucesor del EXO-200, se planeaba que nEXO fuese un experimento a escala de toneladas y formase parte de la próxima generación de experimentos de detección del proceso 0νββ.^[35] Está previsto que el material del detector pese alrededor de 5 toneladas, con una resolución de energía del 1% en el valor

Q

.^[35] El experimento proporcionaría una sensibilidad de aproximadamente

T_{\beta \beta }^{0\nu }>1.35\cdot 10^{28}

años, después de 10 años de toma de datos.^[36]

LEGEND
SuperNEMO

Conversión de muones sin neutrinos

Un muon se desintegra como $\mu ^{+}\to e^{+}+\nu _{e}+{\overline {\nu }}_{\mu }$ y $\mu ^{-}\to e^{-}+{\overline {\nu }}_{e}+\nu _{\mu }$ . Las desintegraciones sin emisión de neutrinos, como $\mu ^{+}\to e^{+}+\gamma$ , $\mu ^{-}\to e^{-}+\gamma$ , $\mu ^{+}\to e^{+}+e^{-}+e^{+}$ y $\mu ^{-}\to e^{-}+e^{+}+e^{-}$ , son tan improbables que se consideran prohibidas, y su observación se consideraría una evidencia a favor de la nueva física. Varios experimentos siguen este camino, como Mu to E Gamma, Comet y Mu2e para $\mu ^{+}\to e^{+}\gamma$ y Mu3e para $\mu ^{+}\to e^{+}e^{-}e^{+}$ .

El experimento CMS ha buscado la conversión de tau sin neutrinos en la forma $\tau \to 3\mu$ .^[37]^[38]

Véase también

Referencias

↑ ^a ^b ^c ^d ^e Grotz, K.; Klapdor, H. V. (1990). The weak interaction in nuclear, particle, and astrophysics. Hilger. ISBN 978-0-85274-313-3.
↑ ^a ^b ^c ^d ^e Oberauer, Lothar; Ianni, Aldo; Serenelli, Aldo (2020). Solar neutrino physics : the interplay between particle physics and astronomy. Wiley-VCH. pp. 120-127. ISBN 978-3-527-41274-7.
↑ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h ⁱ ^j ^k ^l ^m Rodejohann, Werner (2 de mayo de 2012). «Neutrino-less double beta decay and particle physics». International Journal of Modern Physics E 20 (9): 1833-1930. S2CID 119102859. arXiv:1106.1334. doi:10.1142/S0218301311020186.
↑ ^a ^b Deppisch, Frank F. (2019). A modern introduction to neutrino physics. Morgan & Claypool Publishers. ISBN 978-1-64327-679-3.
↑ ^a ^b ^c ^d Patrignani et al. (Particle Data Group), C. (October 2016). «Review of Particle Physics». Chinese Physics C 40 (10): 647. Bibcode:2016ChPhC..40j0001P. S2CID 125766528. doi:10.1088/1674-1137/40/10/100001. hdl:10044/1/57200.
↑ ^a ^b ^c Majorana, Ettore (1937). «Teoria simmetrica dell'elettrone e del positrone». Il Nuovo Cimento 14 (4): 171-184. Bibcode:1937NCim...14..171M. S2CID 18973190. doi:10.1007/BF02961314.
↑ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h ⁱ ^j ^k ^l Bilenky, S. M.; Giunti, C. (11 de febrero de 2015). «Neutrinoless double-beta decay: A probe of physics beyond the Standard Model». International Journal of Modern Physics A 30 (4n05): 1530001. Bibcode:2015IJMPA..3030001B. S2CID 53459820. arXiv:1411.4791. doi:10.1142/S0217751X1530001X.
↑ ^a ^b Furry, W. H. (15 de diciembre de 1939). «On Transition Probabilities in Double Beta-Disintegration». Physical Review 56 (12): 1184-1193. Bibcode:1939PhRv...56.1184F. doi:10.1103/PhysRev.56.1184.
↑ Cremonesi, Oliviero (April 2003). «Neutrinoless double beta decay: Present and future». Nuclear Physics B - Proceedings Supplements 118: 287-296. Bibcode:2003NuPhS.118..287C. S2CID 7298714. arXiv:hep-ex/0210007. doi:10.1016/S0920-5632(03)01331-8.
↑ ^a ^b Artusa, D. R.; Avignone, F. T.; Azzolini, O.; Balata, M.; Banks, T. I.; Bari, G.; Beeman, J.; Bellini, F.; Bersani, A.; Biassoni, M. (15 de octubre de 2014). «Exploring the neutrinoless double beta decay in the inverted neutrino hierarchy with bolometric detectors». The European Physical Journal C 74 (10). arXiv:1404.4469. doi:10.1140/epjc/s10052-014-3096-8.
↑ ^a ^b Schechter, J.; Valle, J. W. F. (1 de junio de 1982). «Neutrinoless double-beta decay in SU(2)×U(1) theories». Physical Review D 25 (11): 2951-2954. Bibcode:1982PhRvD..25.2951S. doi:10.1103/PhysRevD.25.2951. hdl:10550/47205.
↑ Grotz y Klapdor, 1990, p. 86.
↑ Bilenky, S.M; Grifols, J.A (December 2002). «The possible test of the calculations of nuclear matrix elements of the (ββ)0ν-decay». Physics Letters B 550 (3–4): 154-159. Bibcode:2002PhLB..550..154B. arXiv:hep-ph/0211101. doi:10.1016/S0370-2693(02)02978-7.
↑ ^a ^b «The Heidelberg-Moscow Experiment with enriched 76Ge». Prof.Dr.H.V.Klapdor-Kleingrothaus. Consultado el 16 de julio de 2020.
↑ ^a ^b GERDA Collaboration; Agostini, M.; Araujo, G. R.; Bakalyarov, A. M.; Balata, M.; Barabanov, I.; Baudis, L.; Bauer, C. et al. (17 de diciembre de 2020), «Final Results of GERDA on the Search for Neutrinoless Double-$\ensuremath{\beta}$ Decay», Physical Review Letters 125 (25): 252502, PMID 33416389, S2CID 221655689, arXiv:2009.06079, doi:10.1103/PhysRevLett.125.252502 .
↑ Majorana Collaboration; Arnquist, I. J.; Avignone, F. T.; Barabash, A. S.; Barton, C. J.; Barton, P. J.; Bhimani, K. H.; Blalock, E.; Bos, B.; Busch, M.; Buuck, M.; Caldwell, T. S.; Chan, Y-D.; Christofferson, C. D.; Chu, P.-H. (10 de febrero de 2023). «Final Result of the Majorana Demonstrator's Search for Neutrinoless Double-$\ensuremath{\beta}$ Decay in $^{76}\mathrm{Ge}$». Physical Review Letters 130 (6): 062501. PMID 36827565. S2CID 256805278. arXiv:2207.07638. doi:10.1103/PhysRevLett.130.062501.
↑ Azzolini, O. and Beeman, J. W. and Bellini, F. and Beretta, M. and Biassoni, M. and Brofferio, C. and Bucci, C. and Capelli, S. and Caracciolo, V. and Cardani, L. and Carniti, P. and Casali, N. and Chiesa, D. and Clemenza, M. and Colantoni, I. and Cremonesi, O. and Cruciani, A. and D'Addabbo, A. and Dafinei, I. and De Dominicis, F. and Di Domizio, S. and Ferroni, F. and Gironi, L. and Giuliani, A. and Gorla, P. and Gotti, C. and Keppel, G. and Martinez, M. and Nagorny, S. and Nastasi, M. and Nisi, S. and Nones, C. and Orlandi, D. and Pagnanini, L. and Pallavicini, M. and Pattavina, L. and Pavan, M. and Pessina, G. and Pettinacci, V. and Pirro, S. and Pozzi, S. and Previtali, E. and Puiu, A. and Rusconi, C. and Sch\"affner, K. and Tomei, C. and Vignati, M. and Zolotarova, A. S. (6 de septiembre de 2022), «Final Result on the Neutrinoless Double Beta Decay of $\mathrm {^{82}Se}$ », Physical Review Letters 129 (11): 111801, PMID 36154394, S2CID 252154054, arXiv:2206.05130, doi:10.1103/PhysRevLett.129.111801, hdl:11573/1658118, consultado el 11 de septiembre de 2022 .
↑ CUORE Collaboration; Adams, D. Q.; Alduino, C.; Alfonso, K.; Avignone, F. T.; Azzolini, O.; Bari, G.; Bellini, F.; Benato, G.; Beretta, M.; Biassoni, M.; Branca, A.; Brofferio, C.; Bucci, C.; Camilleri, J. (23 de noviembre de 2022). «New Direct Limit on Neutrinoless Double Beta Decay Half-Life of $^{128}\mathrm{Te}$ with CUORE». Physical Review Letters 129 (22): 222501. PMID 36493444. S2CID 253876939. arXiv:2205.03132. doi:10.1103/PhysRevLett.129.222501.
↑ ^a ^b Anton, G.; Badhrees, I.; Barbeau, P. S.; Beck, D.; Belov, V.; Bhatta, T.; Breidenbach, M.; Brunner, T.; Cao, G. F.; Cen, W. R.; Chambers, C.; Cleveland, B.; Coon, M.; Craycraft, A.; Daniels, T. (18 de octubre de 2019). «Search for Neutrinoless Double- β Decay with the Complete EXO-200 Dataset». Physical Review Letters (en inglés) 123 (16): 161802. Bibcode:2019PhRvL.123p1802A. ISSN 0031-9007. PMID 31702371. S2CID 174803277. arXiv:1906.02723. doi:10.1103/PhysRevLett.123.161802.
↑ ^a ^b KamLAND-Zen Collaboration; Abe, S.; Asami, S.; Eizuka, M.; Futagi, S.; Gando, A.; Gando, Y.; Gima, T.; Goto, A.; Hachiya, T.; Hata, K.; Hayashida, S.; Hosokawa, K.; Ichimura, K.; Ieki, S. (30 de enero de 2023). «Search for the Majorana Nature of Neutrinos in the Inverted Mass Ordering Region with KamLAND-Zen». Physical Review Letters 130 (5): 051801. Bibcode:2023PhRvL.130e1801A. PMID 36800472. S2CID 247244665. arXiv:2203.02139. doi:10.1103/PhysRevLett.130.051801.
↑ ^a ^b Klapdor-Kleingrothaus, H. V.; Dietz, A.; Harney, H. L.; Krivosheina, I. V. (21 de noviembre de 2011). «Evidence for neutrinoless double beta decay». Modern Physics Letters A 16 (37): 2409-2420. S2CID 18771906. arXiv:hep-ph/0201231. doi:10.1142/S0217732301005825.
↑ Klapdor-Kleingrothaus H.V. (2004). «Search for neutrinoless double beta decay with enriched ⁷⁶Ge in Gran Sasso 1990-2003». Physics Letters B 586 (3–4): 198-212. Bibcode:2004PhLB..586..198K. arXiv:hep-ph/0404088. doi:10.1016/j.physletb.2004.02.025.
↑ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h ⁱ ^j Tornow, Werner (2014-12-01). «Search for Neutrinoless Double-Beta Decay». arXiv:1412.0734 [nucl-ex].
↑ ^a ^b Agostini, M.; Allardt, M.; Andreotti, E.; Bakalyarov, A. M.; Balata, M.; Barabanov, I.; Barnabé Heider, M.; Barros, N.; Baudis, L.; Bauer, C. (19 de septiembre de 2013). «Results on Neutrinoless Double-Beta Decay of ⁷⁶Ge from Phase I of the GERDA Experiment». Physical Review Letters 111 (12): 122503. PMID 24093254. S2CID 53469782. arXiv:1307.4720. doi:10.1103/PhysRevLett.111.122503.
↑ Agostini, M; Allardt, M; Bakalyarov, A M; Balata, M; Barabanov, I; Baudis, L; Bauer, C; Bellotti, E; Belogurov, S; Belyaev, S T; Benato, G (September 2017). «First results from GERDA Phase II». Journal of Physics: Conference Series 888 (1): 012030. Bibcode:2017JPhCS.888a2030A. doi:10.1088/1742-6596/888/1/012030. hdl:2434/557457.
↑ Nutini, I. (24 de febrero de 2020). «The CUORE Detector and Results». Low Temp Phys 199 (1–2): 519. Bibcode:2020JLTP..199..519N. S2CID 213239782. doi:10.1007/s10909-020-02402-9. hdl:11573/1410485.
↑ Adams, D.Q. (26 de marzo de 2020). «Improved Limit on Neutrinoless Double-Beta Decay in 130Te with CUORE». Physical Review Letters 124 (12): 122501. Bibcode:2020PhRvL.124l2501A. PMID 32281829. S2CID 209444235. arXiv:1912.10966. doi:10.1103/PhysRevLett.124.122501.
↑ Adams, D. Q.; Alduino, C.; Alfonso, K.; Avignone, F. T.; Azzolini, O.; Bari, G.; Bellini, F.; Benato, G.; Beretta, M.; Biassoni, M.; Branca, A. (April 2022). «Search for Majorana neutrinos exploiting millikelvin cryogenics with CUORE». Nature (en inglés) 604 (7904): 53-58. Bibcode:2022Natur.604...53C. ISSN 1476-4687. PMC 8986534. PMID 35388194. doi:10.1038/s41586-022-04497-4.
↑ Becker, Adam (6 de abril de 2022). «CUORE team places new limits on the bizarre behavior of neutrinos». News Center (en inglés estadounidense). Consultado el 8 de abril de 2022.
↑ «KamLAND-ZEN». Kavli IPMU-カブリ数物連携宇宙研究機構 (en inglés). 16 de mayo de 2014. Consultado el 17 de julio de 2020.
↑ Gando, A.; Gando, Y.; Hachiya, T.; Hayashi, A.; Hayashida, S.; Ikeda, H.; Inoue, K.; Ishidoshiro, K.; Karino, Y.; Koga, M.; Matsuda, S.; Mitsui, T.; Nakamura, K.; Obara, S.; Oura, T. (16 de agosto de 2016). «Search for Majorana Neutrinos Near the Inverted Mass Hierarchy Region with KamLAND-Zen». Physical Review Letters (en inglés) 117 (8): 082503. Bibcode:2016PhRvL.117h2503G. ISSN 0031-9007. PMID 27588852. S2CID 204937469. arXiv:1605.02889. doi:10.1103/PhysRevLett.117.082503.
↑ «KamLAND-ZEN». Kavli IPMU-カブリ数物連携宇宙研究機構 (en inglés). 16 de mayo de 2014. Consultado el 17 de julio de 2020.
↑ «Investigating the Neutrino Mass Scale with the ultra-low background KamLAND-Zen detector». phys.org (en inglés). Consultado el 17 de julio de 2020.
↑ Baudis, Laura (30 de enero de 2023). «Probing Majorana Neutrinos». Physics (en inglés) 16 (5): 13. Bibcode:2023PhRvL.130e1801A. PMID 36800472. S2CID 247244665. arXiv:2203.02139. doi:10.1103/PhysRevLett.130.051801.
↑ ^a ^b Licciardi, Caio (2017). «Recent Results and Status of EXO-200 and the nEXO Experiment». Proceedings of 38th International Conference on High Energy Physics — PoS(ICHEP2016) 282. p. 494. doi:10.22323/1.282.0494.
↑ Adhikari, G; Al Kharusi, S; Angelico, E; Anton, G; Arnquist, I J; Badhrees, I; Bane, J; Belov, V; Bernard, E P; Bhatta, T; Bolotnikov, A; Breur, P A; Brodsky, J P; Brown, E; Brunner, T (1 de enero de 2022). «nEXO: neutrinoless double beta decay search beyond 10 28 year half-life sensitivity». Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics 49 (1): 015104. Bibcode:2022JPhG...49a5104A. ISSN 0954-3899. S2CID 235683381. arXiv:2106.16243. doi:10.1088/1361-6471/ac3631.
↑ «CMS-PAS-BPH-21-005». cms-results.web.cern.ch (en inglés estadounidense). Consultado el 20 de julio de 2023.
↑ «Flavoured Mysteries: searching for the tau lepton's 3 muon decay | CMS Experiment». cms.cern. Consultado el 20 de julio de 2023.

Datos: Q25416324

[GrotzKlapdor1990-1] Grotz, K.; Klapdor, H. V. (1990). The weak interaction in nuclear, particle, and astrophysics. Hilger. ISBN 978-0-85274-313-3.

[Oberauer2020-2] Oberauer, Lothar; Ianni, Aldo; Serenelli, Aldo (2020). Solar neutrino physics : the interplay between particle physics and astronomy. Wiley-VCH. pp. 120-127. ISBN 978-3-527-41274-7.

[Rodejohann2012-3] ↑ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h ⁱ ^j ^k ^l ^m Rodejohann, Werner (2 de mayo de 2012). «Neutrino-less double beta decay and particle physics». International Journal of Modern Physics E 20 (9): 1833-1930. S2CID 119102859. arXiv:1106.1334. doi:10.1142/S0218301311020186.

[Deppisch2019-4] Deppisch, Frank F. (2019). A modern introduction to neutrino physics. Morgan & Claypool Publishers. ISBN 978-1-64327-679-3.

[PDGbook-5] Patrignani et al. (Particle Data Group), C. (October 2016). «Review of Particle Physics». Chinese Physics C 40 (10): 647. Bibcode:2016ChPhC..40j0001P. S2CID 125766528. doi:10.1088/1674-1137/40/10/100001. hdl:10044/1/57200.

[Majorana1937-6] Majorana, Ettore (1937). «Teoria simmetrica dell'elettrone e del positrone». Il Nuovo Cimento 14 (4): 171-184. Bibcode:1937NCim...14..171M. S2CID 18973190. doi:10.1007/BF02961314.

[Bilenky2015-7] ↑ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h ⁱ ^j ^k ^l Bilenky, S. M.; Giunti, C. (11 de febrero de 2015). «Neutrinoless double-beta decay: A probe of physics beyond the Standard Model». International Journal of Modern Physics A 30 (4n05): 1530001. Bibcode:2015IJMPA..3030001B. S2CID 53459820. arXiv:1411.4791. doi:10.1142/S0217751X1530001X.

[Furry1939-8] Furry, W. H. (15 de diciembre de 1939). «On Transition Probabilities in Double Beta-Disintegration». Physical Review 56 (12): 1184-1193. Bibcode:1939PhRv...56.1184F. doi:10.1103/PhysRev.56.1184.

[9] Cremonesi, Oliviero (April 2003). «Neutrinoless double beta decay: Present and future». Nuclear Physics B - Proceedings Supplements 118: 287-296. Bibcode:2003NuPhS.118..287C. S2CID 7298714. arXiv:hep-ex/0210007. doi:10.1016/S0920-5632(03)01331-8.

[Artusa2014-10] Artusa, D. R.; Avignone, F. T.; Azzolini, O.; Balata, M.; Banks, T. I.; Bari, G.; Beeman, J.; Bellini, F.; Bersani, A.; Biassoni, M. (15 de octubre de 2014). «Exploring the neutrinoless double beta decay in the inverted neutrino hierarchy with bolometric detectors». The European Physical Journal C 74 (10). arXiv:1404.4469. doi:10.1140/epjc/s10052-014-3096-8.

[SchechterValle1982-11] Schechter, J.; Valle, J. W. F. (1 de junio de 1982). «Neutrinoless double-beta decay in SU(2)×U(1) theories». Physical Review D 25 (11): 2951-2954. Bibcode:1982PhRvD..25.2951S. doi:10.1103/PhysRevD.25.2951. hdl:10550/47205.

[FOOTNOTEGrotzKlapdor199086-12] Grotz y Klapdor, 1990, p. 86.

[Bilenky2002-13] Bilenky, S.M; Grifols, J.A (December 2002). «The possible test of the calculations of nuclear matrix elements of the (ββ)0ν-decay». Physics Letters B 550 (3–4): 154-159. Bibcode:2002PhLB..550..154B. arXiv:hep-ph/0211101. doi:10.1016/S0370-2693(02)02978-7.

[HDM-14] «The Heidelberg-Moscow Experiment with enriched 76Ge». Prof.Dr.H.V.Klapdor-Kleingrothaus. Consultado el 16 de julio de 2020.

[gerdafinal-15] GERDA Collaboration; Agostini, M.; Araujo, G. R.; Bakalyarov, A. M.; Balata, M.; Barabanov, I.; Baudis, L.; Bauer, C. et al. (17 de diciembre de 2020), «Final Results of GERDA on the Search for Neutrinoless Double-$\ensuremath{\beta}$ Decay», Physical Review Letters 125 (25): 252502, PMID 33416389, S2CID 221655689, arXiv:2009.06079, doi:10.1103/PhysRevLett.125.252502 .

[16] Majorana Collaboration; Arnquist, I. J.; Avignone, F. T.; Barabash, A. S.; Barton, C. J.; Barton, P. J.; Bhimani, K. H.; Blalock, E.; Bos, B.; Busch, M.; Buuck, M.; Caldwell, T. S.; Chan, Y-D.; Christofferson, C. D.; Chu, P.-H. (10 de febrero de 2023). «Final Result of the Majorana Demonstrator's Search for Neutrinoless Double-$\ensuremath{\beta}$ Decay in $^{76}\mathrm{Ge}$». Physical Review Letters 130 (6): 062501. PMID 36827565. S2CID 256805278. arXiv:2207.07638. doi:10.1103/PhysRevLett.130.062501.

[cupid0final-17] Azzolini, O. and Beeman, J. W. and Bellini, F. and Beretta, M. and Biassoni, M. and Brofferio, C. and Bucci, C. and Capelli, S. and Caracciolo, V. and Cardani, L. and Carniti, P. and Casali, N. and Chiesa, D. and Clemenza, M. and Colantoni, I. and Cremonesi, O. and Cruciani, A. and D'Addabbo, A. and Dafinei, I. and De Dominicis, F. and Di Domizio, S. and Ferroni, F. and Gironi, L. and Giuliani, A. and Gorla, P. and Gotti, C. and Keppel, G. and Martinez, M. and Nagorny, S. and Nastasi, M. and Nisi, S. and Nones, C. and Orlandi, D. and Pagnanini, L. and Pallavicini, M. and Pattavina, L. and Pavan, M. and Pessina, G. and Pettinacci, V. and Pirro, S. and Pozzi, S. and Previtali, E. and Puiu, A. and Rusconi, C. and Sch\"affner, K. and Tomei, C. and Vignati, M. and Zolotarova, A. S. (6 de septiembre de 2022), «Final Result on the Neutrinoless Double Beta Decay of $\mathrm {^{82}Se}$ », Physical Review Letters 129 (11): 111801, PMID 36154394, S2CID 252154054, arXiv:2206.05130, doi:10.1103/PhysRevLett.129.111801, hdl:11573/1658118, consultado el 11 de septiembre de 2022 .

[18] CUORE Collaboration; Adams, D. Q.; Alduino, C.; Alfonso, K.; Avignone, F. T.; Azzolini, O.; Bari, G.; Bellini, F.; Benato, G.; Beretta, M.; Biassoni, M.; Branca, A.; Brofferio, C.; Bucci, C.; Camilleri, J. (23 de noviembre de 2022). «New Direct Limit on Neutrinoless Double Beta Decay Half-Life of $^{128}\mathrm{Te}$ with CUORE». Physical Review Letters 129 (22): 222501. PMID 36493444. S2CID 253876939. arXiv:2205.03132. doi:10.1103/PhysRevLett.129.222501.

[Anton_161802-19] Anton, G.; Badhrees, I.; Barbeau, P. S.; Beck, D.; Belov, V.; Bhatta, T.; Breidenbach, M.; Brunner, T.; Cao, G. F.; Cen, W. R.; Chambers, C.; Cleveland, B.; Coon, M.; Craycraft, A.; Daniels, T. (18 de octubre de 2019). «Search for Neutrinoless Double- β Decay with the Complete EXO-200 Dataset». Physical Review Letters (en inglés) 123 (16): 161802. Bibcode:2019PhRvL.123p1802A. ISSN 0031-9007. PMID 31702371. S2CID 174803277. arXiv:1906.02723. doi:10.1103/PhysRevLett.123.161802.

[:0-20] KamLAND-Zen Collaboration; Abe, S.; Asami, S.; Eizuka, M.; Futagi, S.; Gando, A.; Gando, Y.; Gima, T.; Goto, A.; Hachiya, T.; Hata, K.; Hayashida, S.; Hosokawa, K.; Ichimura, K.; Ieki, S. (30 de enero de 2023). «Search for the Majorana Nature of Neutrinos in the Inverted Mass Ordering Region with KamLAND-Zen». Physical Review Letters 130 (5): 051801. Bibcode:2023PhRvL.130e1801A. PMID 36800472. S2CID 247244665. arXiv:2203.02139. doi:10.1103/PhysRevLett.130.051801.

[KlapdorHDM-21] Klapdor-Kleingrothaus, H. V.; Dietz, A.; Harney, H. L.; Krivosheina, I. V. (21 de noviembre de 2011). «Evidence for neutrinoless double beta decay». Modern Physics Letters A 16 (37): 2409-2420. S2CID 18771906. arXiv:hep-ph/0201231. doi:10.1142/S0217732301005825.

[22] Klapdor-Kleingrothaus H.V. (2004). «Search for neutrinoless double beta decay with enriched ⁷⁶Ge in Gran Sasso 1990-2003». Physics Letters B 586 (3–4): 198-212. Bibcode:2004PhLB..586..198K. arXiv:hep-ph/0404088. doi:10.1016/j.physletb.2004.02.025.

[Tornow2014-23] ↑ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h ⁱ ^j Tornow, Werner (2014-12-01). «Search for Neutrinoless Double-Beta Decay». arXiv:1412.0734 [nucl-ex].

[GerdaPhaseI-24] Agostini, M.; Allardt, M.; Andreotti, E.; Bakalyarov, A. M.; Balata, M.; Barabanov, I.; Barnabé Heider, M.; Barros, N.; Baudis, L.; Bauer, C. (19 de septiembre de 2013). «Results on Neutrinoless Double-Beta Decay of ⁷⁶Ge from Phase I of the GERDA Experiment». Physical Review Letters 111 (12): 122503. PMID 24093254. S2CID 53469782. arXiv:1307.4720. doi:10.1103/PhysRevLett.111.122503.

[GerdaPhaseII-25] Agostini, M; Allardt, M; Bakalyarov, A M; Balata, M; Barabanov, I; Baudis, L; Bauer, C; Bellotti, E; Belogurov, S; Belyaev, S T; Benato, G (September 2017). «First results from GERDA Phase II». Journal of Physics: Conference Series 888 (1): 012030. Bibcode:2017JPhCS.888a2030A. doi:10.1088/1742-6596/888/1/012030. hdl:2434/557457.

[CUOREDetector-26] Nutini, I. (24 de febrero de 2020). «The CUORE Detector and Results». Low Temp Phys 199 (1–2): 519. Bibcode:2020JLTP..199..519N. S2CID 213239782. doi:10.1007/s10909-020-02402-9. hdl:11573/1410485.

[CUOREResults2020-27] Adams, D.Q. (26 de marzo de 2020). «Improved Limit on Neutrinoless Double-Beta Decay in 130Te with CUORE». Physical Review Letters 124 (12): 122501. Bibcode:2020PhRvL.124l2501A. PMID 32281829. S2CID 209444235. arXiv:1912.10966. doi:10.1103/PhysRevLett.124.122501.

[28] Adams, D. Q.; Alduino, C.; Alfonso, K.; Avignone, F. T.; Azzolini, O.; Bari, G.; Bellini, F.; Benato, G.; Beretta, M.; Biassoni, M.; Branca, A. (April 2022). «Search for Majorana neutrinos exploiting millikelvin cryogenics with CUORE». Nature (en inglés) 604 (7904): 53-58. Bibcode:2022Natur.604...53C. ISSN 1476-4687. PMC 8986534. PMID 35388194. doi:10.1038/s41586-022-04497-4.

[29] Becker, Adam (6 de abril de 2022). «CUORE team places new limits on the bizarre behavior of neutrinos». News Center (en inglés estadounidense). Consultado el 8 de abril de 2022.

[KamLAND-Zen-30] «KamLAND-ZEN». Kavli IPMU-カブリ数物連携宇宙研究機構 (en inglés). 16 de mayo de 2014. Consultado el 17 de julio de 2020.

[31] Gando, A.; Gando, Y.; Hachiya, T.; Hayashi, A.; Hayashida, S.; Ikeda, H.; Inoue, K.; Ishidoshiro, K.; Karino, Y.; Koga, M.; Matsuda, S.; Mitsui, T.; Nakamura, K.; Obara, S.; Oura, T. (16 de agosto de 2016). «Search for Majorana Neutrinos Near the Inverted Mass Hierarchy Region with KamLAND-Zen». Physical Review Letters (en inglés) 117 (8): 082503. Bibcode:2016PhRvL.117h2503G. ISSN 0031-9007. PMID 27588852. S2CID 204937469. arXiv:1605.02889. doi:10.1103/PhysRevLett.117.082503.

[KamLAND-Zen2-32] «KamLAND-ZEN». Kavli IPMU-カブリ数物連携宇宙研究機構 (en inglés). 16 de mayo de 2014. Consultado el 17 de julio de 2020.

[33] «Investigating the Neutrino Mass Scale with the ultra-low background KamLAND-Zen detector». phys.org (en inglés). Consultado el 17 de julio de 2020.

[34] Baudis, Laura (30 de enero de 2023). «Probing Majorana Neutrinos». Physics (en inglés) 16 (5): 13. Bibcode:2023PhRvL.130e1801A. PMID 36800472. S2CID 247244665. arXiv:2203.02139. doi:10.1103/PhysRevLett.130.051801.

[nEXO-35] Licciardi, Caio (2017). «Recent Results and Status of EXO-200 and the nEXO Experiment». Proceedings of 38th International Conference on High Energy Physics — PoS(ICHEP2016) 282. p. 494. doi:10.22323/1.282.0494.

[36] Adhikari, G; Al Kharusi, S; Angelico, E; Anton, G; Arnquist, I J; Badhrees, I; Bane, J; Belov, V; Bernard, E P; Bhatta, T; Bolotnikov, A; Breur, P A; Brodsky, J P; Brown, E; Brunner, T (1 de enero de 2022). «nEXO: neutrinoless double beta decay search beyond 10 28 year half-life sensitivity». Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics 49 (1): 015104. Bibcode:2022JPhG...49a5104A. ISSN 0954-3899. S2CID 235683381. arXiv:2106.16243. doi:10.1088/1361-6471/ac3631.

[37] «CMS-PAS-BPH-21-005». cms-results.web.cern.ch (en inglés estadounidense). Consultado el 20 de julio de 2023.

[38] «Flavoured Mysteries: searching for the tau lepton's 3 muon decay | CMS Experiment». cms.cern. Consultado el 20 de julio de 2023.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]

[36]

[37]

[38]