Diferencia entre revisiones de «Potencial vectorial electrodébil»
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donde <math>T^a</math> son las matrices de una [[representación lineal]] de [[grupo unitario especial|SU(2)]] y <math>A^\mu_a</math> son las componentes del potencial, los índices <math>\mu\in\{0,1,2,3\}</math> son los índices espacio-temporales y los índices <math>a\in\{1,2,3\}</math> son los índices de gauge. |
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|author1=K. Yagi |author2=T. Hatsuda |author3=Y. Miake |year=2005 |
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La [[derivada covariante]] de gauge {{math|''D<sub>μ</sub>''}} viene dada por: |
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:<math>D_\mu =\partial_\mu \pm ig_s t_a \mathcal{A}^a_\mu\,,</math> |
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Revisión del 20:33 21 jul 2022
El potencial vectorial electrodébil es una generalización del potencial vectorial electromagnético que permite describir además del campo electromagnético, el campo electrodébil aumentando el número de componentes. Dicho potencial viene dado por un cuadrivector análogo al cuadripotencial electromagnético de la forma:
donde son las matrices de una representación lineal de SU(2) y son las componentes del potencial, los índices son los índices espacio-temporales y los índices son los índices de gauge.
[1] and Greiner, Schäfer.[2]
La derivada covariante de gauge Dμ viene dada por:
donde i es la unidad imaginaria y
es la constante de acoplamiento adimensional y .
- ↑ K. Yagi; T. Hatsuda; Y. Miake (2005). Quark-Gluon Plasma: From Big Bang to Little Bang. Cambridge monographs on particle physics, nuclear physics, and cosmology 23. Cambridge University Press. pp. 17-18. ISBN 0-521-561-086.
- ↑ W. Greiner; G. Schäfer (1994). «4». Quantum Chromodynamics. Springer. ISBN 3-540-57103-5.