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Diferencia entre revisiones de «Radiación de sincrotrón»

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==Radiación de sincrotrón en astronomía ==
==Radiación de sincrotrón en astronomía ==
Messier 87 's jet astrofísico , HST imagen. La luz azul del chorro que emerge del brillante núcleo AGN , hacia la parte inferior derecha, se debe a la radiación de sincrotrón.
Messier 87 's jet astrofísico , HST imagen. La luz azul del chorro que emerge del brillante núcleo AGN , hacia la parte inferior derecha, se debe a la radiación de sincrotrón.
La radiación de sincrotrón también es generada por objetos astronómicos, típicamente donde los electrones relativistas giran en espiral (y por lo tanto cambian de velocidad) a través de campos magnéticos. Dos de sus características incluyen la polarización y los espectros de energía de la ley de potencias. [11] Se considera una de las herramientas más poderosas en el estudio de campos magnéticos extrasolares dondequiera que estén presentes partículas cargadas relativistas. La mayoría de las fuentes de radio cósmicas conocidas emiten radiación de sincrotrón. A menudo se utiliza para estimar la fuerza de grandes campos magnéticos cósmicos, así como para analizar el contenido de los medios interestelares e intergalácticos. [12]
La radiación de sincrotrón también es generada por objetos astronómicos, típicamente donde los electrones relativistas giran en espiral (y por lo tanto cambian de velocidad) a través de campos magnéticos. Dos de sus características incluyen la polarización y los espectros de energía de la ley de potencias.<ref>Vladimir A. Bordovitsyn, "[https://books.google.com/books?vid=ISBN9810231563&id=rG9ZWoCtwagC&pg=PA385&lpg=PA385&dq=%22Synchrotron++radiation%22+astronomy Synchrotron Radiation in Astrophysics]" (1999) ''[http://www.worldscibooks.com/physics/3492.html Synchrotron Radiation Theory and Its Development]'', {{ISBN|981-02-3156-3}}</ref> Se considera una de las herramientas más poderosas en el estudio de campos magnéticos extrasolares dondequiera que estén presentes partículas cargadas relativistas. La mayoría de las fuentes de radio cósmicas conocidas emiten radiación de sincrotrón. A menudo se utiliza para estimar la fuerza de grandes campos magnéticos cósmicos, así como para analizar el contenido de los medios interestelares e intergalácticos.<ref name="Klein 2014">{{cite book|last=Klein|first=Ulrich|title=Galactic and intergalactic magnetic fields|publisher=Springer|location=Cham, Switzerland & New York|year=2014|isbn=978-3-319-08942-3|oclc=894893367}}</ref>


===Historia de detección===
===Historia de detección===
Este tipo de radiación fue detectado por primera vez en un chorro emitido por Messier 87 en 1956 por [[Geoffrey R. Burbidge]], [13] quien lo vio como la confirmación de una predicción de [[Iosif S. Shklovsky]] en 1953. Sin embargo, había sido predicho antes (1950) por Hannes Alfvén y Nicolai Herlofson. [14] Las llamaradas solares aceleran las partículas que se emiten de esta manera, como sugirió R. Giovanelli en 1948 y describió JH Piddington en 1952. [15]
Este tipo de radiación fue detectado por primera vez en un chorro emitido por Messier 87 en 1956 por [[Geoffrey R. Burbidge]],ref>{{cite journal|last=Burbidge|first=G. R.|title=On Synchrotron Radiation from Messier 87|journal=The Astrophysical Journal|publisher=IOP Publishing|volume=124|year=1956|issn=0004-637X|doi=10.1086/146237|page=416|bibcode=1956ApJ...124..416B}}</ref> quien lo vio como la confirmación de una predicción de [[Iosif S. Shklovsky]] en 1953. Sin embargo, había sido predicho antes (1950) por Hannes Alfvén y Nicolai Herlofson.<ref>{{cite journal|last1=Alfvén|first1=H.|last2=Herlofson|first2=N.|title=Cosmic Radiation and Radio Stars|journal=Physical Review|publisher=APS|volume=78|issue=5|date=1 June 1950|issn=0031-899X|doi=10.1103/physrev.78.616|page=616|bibcode=1950PhRv...78..616A}}</ref> Las llamaradas solares aceleran las partículas que se emiten de esta manera, como sugirió R. Giovanelli en 1948 y describió JH Piddington en 1952.<ref>{{cite journal|last=Piddington|first=J. H.|title=Thermal Theories of the High-Intensity Components of Solar Radio-Frequency Radiation|journal=Proceedings of the Physical Society. Section B|publisher=IOP Publishing|volume=66|issue=2|year=1953|issn=0370-1301|doi=10.1088/0370-1301/66/2/305|pages=97–104|bibcode=1953PPSB...66...97P}}</ref>


TK Breus señaló que las cuestiones de prioridad en la historia de la radiación sincrotrón astrofísica son complicadas, escribiendo:
TK Breus señaló que las cuestiones de prioridad en la historia de la radiación sincrotrón astrofísica son complicadas, escribiendo:


:''En particular, el físico ruso VL Ginzburg rompió sus relaciones con IS Shklovsky y no habló con él durante 18 años. En Occidente, Thomas Gold y Sir Fred Hoyle estaban en disputa con H. Alfven y N. Herlofson, mientras que KO Kiepenheuer y G. Hutchinson fueron ignorados por ellos.'' [16]
:''En particular, el físico ruso VL Ginzburg rompió sus relaciones con IS Shklovsky y no habló con él durante 18 años. En Occidente, Thomas Gold y Sir Fred Hoyle estaban en disputa con H. Alfven y N. Herlofson, mientras que KO Kiepenheuer y G. Hutchinson fueron ignorados por ellos.''<ref>Breus, T. K., "[http://adsabs.harvard.edu/abs/2001IAIss..26...88B Istoriya prioritetov sinkhrotronnoj kontseptsii v astronomii %t] (Historical problems of the priority questions of the synchrotron concept in astrophysics)" (2001) in ''Istoriko-Astronomicheskie Issledovaniya'', Vyp. 26, pp. 88–97, 262 (2001)</ref>


Nebulosa del Cangrejo. El resplandor azulado de la región central de la nebulosa se debe a la radiación de sincrotrón.
Nebulosa del Cangrejo. El resplandor azulado de la región central de la nebulosa se debe a la radiación de sincrotrón.
===De agujeros negros supermasivos===
===De agujeros negros supermasivos===
Se ha sugerido que los [[agujeros negros]] supermasivos producen radiación de sincrotrón en "chorros", generada por la aceleración gravitacional de los [[ion]]es en sus campos magnéticos polares. El chorro observado más cercano es el del núcleo de la [[galaxia Messier 87]]. Este chorro es interesante ya que produce la ilusión de movimiento superluminal como se observa desde el marco de la Tierra. Este fenómeno se debe a que los chorros viajan muy cerca de la velocidad de la luz y en un ángulo muy pequeño hacia el observador. Debido a que en cada punto de su trayectoria los chorros de alta velocidad emiten luz, la luz que emiten no se acerca al observador mucho más rápido que el propio chorro. La luz emitida durante cientos de años de viaje llega al observador en un período de tiempo mucho más pequeño, dando la ilusión de un viaje más rápido que la luz, a pesar de que en realidad no existe una violación de la [[relatividad especial]]. [17]
Se ha sugerido que los [[agujeros negros]] supermasivos producen radiación de sincrotrón en "chorros", generada por la aceleración gravitacional de los [[ion]]es en sus campos magnéticos polares. El chorro observado más cercano es el del núcleo de la [[galaxia Messier 87]]. Este chorro es interesante ya que produce la ilusión de movimiento superluminal como se observa desde el marco de la Tierra. Este fenómeno se debe a que los chorros viajan muy cerca de la velocidad de la luz y en un ángulo muy pequeño hacia el observador. Debido a que en cada punto de su trayectoria los chorros de alta velocidad emiten luz, la luz que emiten no se acerca al observador mucho más rápido que el propio chorro. La luz emitida durante cientos de años de viaje llega al observador en un período de tiempo mucho más pequeño, dando la ilusión de un viaje más rápido que la luz, a pesar de que en realidad no existe una violación de la [[relatividad especial]].<ref>{{cite web|last=Chase|first=Scott I.|title=Apparent Superluminal Velocity of Galaxies|url=http://math.ucr.edu/home/baez/physics/Relativity/SpeedOfLight/Superluminal/superluminal.html|access-date=22 August 2012}}</ref>


===Nebulosas del viento Pulsar===
===Nebulosas del viento Pulsar===
Una clase de fuentes astronómicas donde la emisión de sincrotrón es importante son las nebulosas de viento de púlsar, también conocidas como [[plerion]]es, de las cuales la ''[[nebulosa del Cangrejo]]'' y su [[púlsar]] asociado son arquetípicos. Recientemente se ha observado radiación de [[rayos gamma]] de emisión pulsada del Cangrejo hasta ≥25 GeV, [18] probablemente debido a la emisión de sincrotrón por electrones atrapados en el fuerte campo magnético alrededor del púlsar. La polarización en la nebulosa del Cangrejo [19] a energías de 0,1 a 1,0 MeV, ilustra esta propiedad típica de la radiación de sincrotrón.
Una clase de fuentes astronómicas donde la emisión de sincrotrón es importante son las nebulosas de viento de púlsar, también conocidas como [[plerion]]es, de las cuales la ''[[nebulosa del Cangrejo]]'' y su [[púlsar]] asociado son arquetípicos. Recientemente se ha observado radiación de [[rayos gamma]] de emisión pulsada del Cangrejo hasta ≥25 GeV,<ref>{{cite journal|last1=Aliu|first1=E.|last2=Anderhub|first2=H.|last3=Antonelli|first3=L. A.|last4=Antoranz|first4=P.|last5=Backes|first5=M.|last6=Baixeras|first6=C.|last7=Barrio|first7=J. A.|last8=Bartko|first8=H.|last9=Bastieri|first9=D.|last10=Becker|first10=J. K.|display-authors=5|title=Observation of Pulsed γ-Rays Above 25 GeV from the Crab Pulsar with MAGIC|journal=Science|volume=322|issue=5905|date=21 November 2008|issn=0036-8075|doi=10.1126/science.1164718|pages=1221–1224|pmid=18927358|arxiv=0809.2998|bibcode=2008Sci...322.1221A|s2cid=5387958 }}</ref> probablemente debido a la emisión de sincrotrón por electrones atrapados en el fuerte campo magnético alrededor del púlsar. La polarización en la nebulosa del Cangrejo<ref>{{cite journal|last1=Dean|first1=A. J.|last2=Clark|first2=D. J.|last3=Stephen|first3=J. B.|last4=McBride|first4=V. A.|last5=Bassani|first5=L.|last6=Bazzano|first6=A.|last7=Bird|first7=A. J.|last8=Hill|first8=A. B.|last9=Shaw|first9=S. E.|last10=Ubertini|first10=P.|display-authors=5|title=Polarized Gamma-Ray Emission from the Crab|journal=Science|publisher=American Association for the Advancement of Science (AAAS)|volume=321|issue=5893|date=29 August 2008|issn=0036-8075|doi=10.1126/science.1149056|pages=1183–1185|pmid=18755970 |bibcode=2008Sci...321.1183D|s2cid=206509342}}</ref> a energías de 0,1 a 1,0 MeV, ilustra esta propiedad típica de la radiación de sincrotrón.


===Medios interestelares e intergalácticos===
===Medios interestelares e intergalácticos===
Gran parte de lo que se sabe sobre el entorno magnético del [[medio interestelar]] y el [[medio intergaláctico]] se deriva de las observaciones de la radiación de sincrotrón. Los electrones de [[rayos cósmicos]] que se mueven a través del medio interactúan con el [[plasma relativista]] y emiten radiación de sincrotrón que se detecta en la Tierra. Las propiedades de la radiación permiten a los astrónomos hacer inferencias sobre la fuerza y la orientación del campo magnético en estas regiones. Sin embargo, no se pueden realizar cálculos precisos de la intensidad de campo sin conocer la densidad de electrones relativista. [12]
Gran parte de lo que se sabe sobre el entorno magnético del [[medio interestelar]] y el [[medio intergaláctico]] se deriva de las observaciones de la radiación de sincrotrón. Los electrones de [[rayos cósmicos]] que se mueven a través del medio interactúan con el [[plasma relativista]] y emiten radiación de sincrotrón que se detecta en la Tierra. Las propiedades de la radiación permiten a los astrónomos hacer inferencias sobre la fuerza y la orientación del campo magnético en estas regiones. Sin embargo, no se pueden realizar cálculos precisos de la intensidad de campo sin conocer la densidad de electrones relativista.<ref name="Klein 2014"/>


== Véase también ==
== Véase también ==

Revisión del 08:29 11 sep 2022

La radiación de sincrotrón es la radiación electromagnética generada por partículas cargadas (tales como electrones) que se mueven a alta velocidad (una fracción apreciable de la velocidad de la luz) según una trayectoria curva (o en otras palabras, que experimentan una aceleración perpendicular a su velocidad). Tratándose de partículas cargadas, la trayectoria curva se define usando un campo magnético. Cuanto más rápido se mueven los electrones, más corta es la longitud de onda de la radiación. La emisión sincrotrón se produce artificialmente en los anillos de almacenamiento de un sincrotrón, y en la naturaleza se produce por los electrones a muy altas velocidades moviéndose a través de los campos magnéticos del espacio, y se observa en las explosiones y en remanentes de supernovas, radiogalaxias y púlsares.

Esta radiación fue así llamada después de su descubrimiento en un acelerador de sincrotrón de la empresa General Electric, construido en 1946 y anunciado en mayo de 1947 por Frank Elder, Anatole Gurewitsch, Robert Langmuir, y Herb Pollock en una carta titulada «Radiación de electrones en un sincrotrón».[1]​

En 1955 se descubrió radiación de sincrotrón desde la Tierra al observar Júpiter, esta es emitida por electrones con energías de millones de electronvoltios.[2]​ Fue la primera vez que se detectó este tipo de radiación en el espacio emitida por una fuente natural.

Cuantitativamente la potencia emitida en forma de ondas electromagnéticas por una carga eléctrica en movimiento acelerado viene dado por la fórmula de Larmor:

Donde:

es la carga eléctrica de la partícula.
es la aceleración de la partícula.
la permitividad eléctrica del vacío.
es la velocidad de la luz.

Historia

La radiación de sincrotrón fue observada por primera vez por el técnico Floyd Haber, el 24 de abril de 1947, en el sincrotrón de electrones de 70 MeV del laboratorio de investigación de General Electric en Schenectady, Nueva York.[3]​ Si bien este no fue el primer sincrotrón construido, fue el primero con un tubo de vacío transparente, lo que permitía observar directamente la radiación.[4]​

Según lo relatado por Herbert Pollock:[5]​

El 24 de abril, Langmuir y yo estábamos haciendo funcionar la máquina y, como de costumbre, intentábamos llevar al límite el cañón de electrones y su transformador de impulsos asociado. Se habían producido algunas chispas intermitentes y le pedimos al técnico que observara con un espejo alrededor del muro protector de concreto. Inmediatamente hizo una señal para apagar el sincrotrón porque "vio un arco en el tubo". El vacío seguía siendo excelente, así que Langmuir y yo llegamos al final de la pared y observamos. Al principio pensamos que podría deberse a la radiación de Cherenkov, pero pronto se hizo más claro que estábamos viendo radiación de Ivanenko e Pomeranchuk.[6]​

Radiación de sincrotrón en astronomía

Messier 87 's jet astrofísico , HST imagen. La luz azul del chorro que emerge del brillante núcleo AGN , hacia la parte inferior derecha, se debe a la radiación de sincrotrón. La radiación de sincrotrón también es generada por objetos astronómicos, típicamente donde los electrones relativistas giran en espiral (y por lo tanto cambian de velocidad) a través de campos magnéticos. Dos de sus características incluyen la polarización y los espectros de energía de la ley de potencias.[7]​ Se considera una de las herramientas más poderosas en el estudio de campos magnéticos extrasolares dondequiera que estén presentes partículas cargadas relativistas. La mayoría de las fuentes de radio cósmicas conocidas emiten radiación de sincrotrón. A menudo se utiliza para estimar la fuerza de grandes campos magnéticos cósmicos, así como para analizar el contenido de los medios interestelares e intergalácticos.[8]​

Historia de detección

Este tipo de radiación fue detectado por primera vez en un chorro emitido por Messier 87 en 1956 por Geoffrey R. Burbidge,ref>Burbidge, G. R. (1956). «On Synchrotron Radiation from Messier 87». The Astrophysical Journal (IOP Publishing) 124: 416. Bibcode:1956ApJ...124..416B. ISSN 0004-637X. doi:10.1086/146237. </ref> quien lo vio como la confirmación de una predicción de Iosif S. Shklovsky en 1953. Sin embargo, había sido predicho antes (1950) por Hannes Alfvén y Nicolai Herlofson.[9]​ Las llamaradas solares aceleran las partículas que se emiten de esta manera, como sugirió R. Giovanelli en 1948 y describió JH Piddington en 1952.[10]​

TK Breus señaló que las cuestiones de prioridad en la historia de la radiación sincrotrón astrofísica son complicadas, escribiendo:

En particular, el físico ruso VL Ginzburg rompió sus relaciones con IS Shklovsky y no habló con él durante 18 años. En Occidente, Thomas Gold y Sir Fred Hoyle estaban en disputa con H. Alfven y N. Herlofson, mientras que KO Kiepenheuer y G. Hutchinson fueron ignorados por ellos.[11]​

Nebulosa del Cangrejo. El resplandor azulado de la región central de la nebulosa se debe a la radiación de sincrotrón.

De agujeros negros supermasivos

Se ha sugerido que los agujeros negros supermasivos producen radiación de sincrotrón en "chorros", generada por la aceleración gravitacional de los iones en sus campos magnéticos polares. El chorro observado más cercano es el del núcleo de la galaxia Messier 87. Este chorro es interesante ya que produce la ilusión de movimiento superluminal como se observa desde el marco de la Tierra. Este fenómeno se debe a que los chorros viajan muy cerca de la velocidad de la luz y en un ángulo muy pequeño hacia el observador. Debido a que en cada punto de su trayectoria los chorros de alta velocidad emiten luz, la luz que emiten no se acerca al observador mucho más rápido que el propio chorro. La luz emitida durante cientos de años de viaje llega al observador en un período de tiempo mucho más pequeño, dando la ilusión de un viaje más rápido que la luz, a pesar de que en realidad no existe una violación de la relatividad especial.[12]​

Nebulosas del viento Pulsar

Una clase de fuentes astronómicas donde la emisión de sincrotrón es importante son las nebulosas de viento de púlsar, también conocidas como pleriones, de las cuales la nebulosa del Cangrejo y su púlsar asociado son arquetípicos. Recientemente se ha observado radiación de rayos gamma de emisión pulsada del Cangrejo hasta ≥25 GeV,[13]​ probablemente debido a la emisión de sincrotrón por electrones atrapados en el fuerte campo magnético alrededor del púlsar. La polarización en la nebulosa del Cangrejo[14]​ a energías de 0,1 a 1,0 MeV, ilustra esta propiedad típica de la radiación de sincrotrón.

Medios interestelares e intergalácticos

Gran parte de lo que se sabe sobre el entorno magnético del medio interestelar y el medio intergaláctico se deriva de las observaciones de la radiación de sincrotrón. Los electrones de rayos cósmicos que se mueven a través del medio interactúan con el plasma relativista y emiten radiación de sincrotrón que se detecta en la Tierra. Las propiedades de la radiación permiten a los astrónomos hacer inferencias sobre la fuerza y la orientación del campo magnético en estas regiones. Sin embargo, no se pueden realizar cálculos precisos de la intensidad de campo sin conocer la densidad de electrones relativista.[8]​

Véase también

Referencias

  1. ↑ Elder, F. R.; Gurewitsch, A. M.; Langmuir, R. V.; Pollock, H. C., "Radiation from Electrons in a Synchrotron" (1947) Physical Review, vol. 71, Issue 11, pp. 829-830.
  2. ↑ Keppler, Erhard (1986). «13». Sol, lunas y planetas. Salvat Editores S.A. p. 214. ISBN 84-345-8246-5. 
  3. ↑ Elder, F. R.; Gurewitsch, A. M.; Langmuir, R. V.; Pollock, H. C. (1 June 1947). «Radiation from Electrons in a Synchrotron». Physical Review (American Physical Society) 71 (11): 829-830. Bibcode:1947PhRv...71..829E. ISSN 0031-899X. doi:10.1103/physrev.71.829.5. 
  4. ↑ Mitchell, Edward; Kuhn, Peter; Garman, Elspeth (May 1999). «Demystifying the synchrotron trip: a first time user's guide». Structure 7 (5): R111-R121. PMID 10378266. doi:10.1016/s0969-2126(99)80063-x. 
  5. ↑ Pollock, Herbert C. (March 1983). «The discovery of synchrotron radiation». American Journal of Physics 51 (3): 278-280. Bibcode:1983AmJPh..51..278P. doi:10.1119/1.13289. 
  6. ↑ Iwanenko, D.; Pomeranchuk, I. (1 June 1944). «On the Maximal Energy Attainable in a Betatron». Physical Review (American Physical Society) 65 (11–12): 343. Bibcode:1944PhRv...65..343I. ISSN 0031-899X. doi:10.1103/physrev.65.343. 
  7. ↑ Vladimir A. Bordovitsyn, "Synchrotron Radiation in Astrophysics" (1999) Synchrotron Radiation Theory and Its Development, ISBN 981-02-3156-3
  8. ↑ a b Klein, Ulrich (2014). Galactic and intergalactic magnetic fields. Cham, Switzerland & New York: Springer. ISBN 978-3-319-08942-3. OCLC 894893367. 
  9. ↑ Alfvén, H.; Herlofson, N. (1 June 1950). «Cosmic Radiation and Radio Stars». Physical Review (APS) 78 (5): 616. Bibcode:1950PhRv...78..616A. ISSN 0031-899X. doi:10.1103/physrev.78.616. 
  10. ↑ Piddington, J. H. (1953). «Thermal Theories of the High-Intensity Components of Solar Radio-Frequency Radiation». Proceedings of the Physical Society. Section B (IOP Publishing) 66 (2): 97-104. Bibcode:1953PPSB...66...97P. ISSN 0370-1301. doi:10.1088/0370-1301/66/2/305. 
  11. ↑ Breus, T. K., "Istoriya prioritetov sinkhrotronnoj kontseptsii v astronomii %t (Historical problems of the priority questions of the synchrotron concept in astrophysics)" (2001) in Istoriko-Astronomicheskie Issledovaniya, Vyp. 26, pp. 88–97, 262 (2001)
  12. ↑ Chase, Scott I. «Apparent Superluminal Velocity of Galaxies». Consultado el 22 August 2012. 
  13. ↑ Aliu, E.; Anderhub, H.; Antonelli, L. A.; Antoranz, P.; Backes, M. et al. (21 November 2008). «Observation of Pulsed γ-Rays Above 25 GeV from the Crab Pulsar with MAGIC». Science 322 (5905): 1221-1224. Bibcode:2008Sci...322.1221A. ISSN 0036-8075. PMID 18927358. S2CID 5387958. arXiv:0809.2998. doi:10.1126/science.1164718. 
  14. ↑ Dean, A. J.; Clark, D. J.; Stephen, J. B.; McBride, V. A.; Bassani, L. et al. (29 August 2008). «Polarized Gamma-Ray Emission from the Crab». Science (American Association for the Advancement of Science (AAAS)) 321 (5893): 1183-1185. Bibcode:2008Sci...321.1183D. ISSN 0036-8075. PMID 18755970. S2CID 206509342. doi:10.1126/science.1149056. 
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