Ángulo de Weinberg

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El patrón de isospin débil, , e hipercarga débil, , de las partículas elementales conocidas, mostrando la carga eléctrico, , a lo largo del ángulo de Weinberg. El campo de Higgs neutro (círculo) rompe la simetría electrodébi e interacciona con otras partículas para darles masa. Tres componentes del campo de Higgs pasan a ser componentes de los bosones masivos W y Z.

El ángulo de Weinberg o ángulo de mezcla débil es un parámetro en la teoría de WeinbergSalam de las interacciones electrodébiles, parte del modelo estándar de la física de partículas, y se denota normalmente como . Es el ángulo en el que la ruptura de simetría espontánea rota el plano original de los bosones vectoriales y , produciendo como resultado bosón , y el fotón.

También proporciona la relación entre las masas de los bosones W y Z (denotadas como y ):

El ángulo se puede expresar en términos de las constantes de acoplamiento de los grupos gauge y ( y , respectivamente):

y

Como el valor del ángulo de mezcla actualmente se determina empíricamente, su definición se establece como:[1]

El valor de varía en función de la escala de energía (determinada por la transferencia de momento, ) en que está medido. Esta variación, o 'running', es una predicción clave del modelo electrodébil. Las medidas más precisas han sido llevadas a cabo en colisionadores electrón-positron en un valor de = 91.2 GeV/c, correspondiendo a la masa del bosón Z, .

En la práctica, la cantidad más usada es . La mejor estimación de 2004 , en = 91.2 GeV/c, en el esquema es 0.23120 ± 0.00015. Experimentos de violación de la paridad atómicos proporcionan un valor de en valores más pequeños de , a menos de 0.01 GeV/c, pero con mucha precisión más baja. En 2005 se publicó un estudio de violación de la paridad en scattering de Møller que obtuvo = 0.2397 ± 0.0013 en = 0.16 GeV/c, estableciendo experimentalmente el 'running' del ángulo de mezcla débil.[2][3]​ LHCb Midió en = 7 y 8 TeV un ángulo eficaz de = 0.23142.[4]​ El valor recomendado actualmente (2015) es = 0.2223(21) (en este caso, en el esquema on-shell).[5][6]​ Estos valores corresponden a un ángulo de Weinberg de ~30°.

Notar, sin embargo, que el valor concreto del ángulo no es una predicción del modelo estándar: es un parámetro libre, sin fijar. Actualmente no hay ninguna teoría generalmente aceptada que explique el valor medido.

Referencias[editar]

  1. L. B. Okun (1982). Leptons and Quarks. North-Holland Physics Publishing. p. 214. ISBN 0-444-86924-7. 
  2. «E-158 at SLAC». www.slac.stanford.edu. Consultado el 12 de febrero de 2016. 
  3. Carlini, Roger. «Jefferson Lab - Q-weak: A Precision Test of the Standard Model and Determination of the Weak Charges of the Quarks through Parity-Violating Electron Scattering». www.jlab.org. Consultado el 12 de febrero de 2016. 
  4. Aaij, R.; Adeva, B.; Adinolfi, M.; Affolder, A.; Ajaltouni, Z.; Akar, S.; Albrecht, J.; Alessio, F. et al. (27 de noviembre de 2015). «Measurement of the forward-backward asymmetry in Z/γ∗ → μ + μ − decays and determination of the effective weak mixing angle». Journal of High Energy Physics (en inglés) 2015 (11): 1-19. ISSN 1029-8479. doi:10.1007/JHEP11(2015)190. Consultado el 12 de febrero de 2016. 
  5. Mohr, Peter J.; Newell, David B.; Taylor, Barry N. (21 de julio de 2015). «CODATA Recommended Values of the Fundamental Physical Constants: 2014». arXiv:1507.07956 [physics]. Consultado el 12 de febrero de 2016. 
  6. Olive, K. A.; et al. (2014). «Electroweak Model and Constarints on New Physics». Chin. Phys. C38 (090001).