Número de Ursell

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Características de las ondas.

En dinámica de fluidos, el Número de Ursell indica la no linealidad de extensas ondas de superficie de gravedad, en una capa de fluido. Este parámetro adimensional proviene del nombre de Fritz Ursell, quien habló sobre su importancia en 1953.[1]

El número de Ursell se deriva de la expansión de la onda Stokes, una serie de perturbaciones no lineales de ondas periódicas, en el límite de longitud de onda larga de aguas poco profundas (cuando la longitud de onda es mucho mayor que la profundidad del agua). Entonces el número de Ursell se define como:

U\, =\, \frac{H}{h} \left(\frac{\lambda}{h}\right)^2\, =\, \frac{H\, \lambda^2}{h^3},

Los parámetros utilizados son:

  • H: la altura de la ola
  • h: la profundidad media del agua
  • λ: la longitud de onda, que tiene que ser grande en comparación con la profundidad, λ » h.

Véase también[editar]

Referencias[editar]

  1. Ursell, F (1953). «The long-wave paradox in the theory of gravity waves». Proceedings of the Cambridge Philosophical Society 49 (4):  pp. 685–694. doi:10.1017/S0305004100028887. Bibcode1953PCPS...49..685U. 

Bibliogarfía[editar]

  • Dingemans, M. W. (1997). Water wave propagation over uneven bottoms. Advanced Series on Ocean Engineering 13. Singapore: World Scientific. ISBN 981-02-0427-2.  In 2 parts, 967 páginas.
  • Svendsen, I. A. (2006). Introduction to nearshore hydrodynamics. Advanced Series on Ocean Engineering 24. Singapore: World Scientific. ISBN 981-256-142-0.  722 páginas.
  • Dingemans (1997), Part 1, §2.8.1, pp. 182–184.
  • This factor is due to the neglected constant in the amplitude ratio of the second-order to first-order terms in the Stokes' wave expansion. See Dingemans (1997), p. 179 & 182.
  • Stokes, G. G. (1847). "On the theory of oscillatory waves". Transactions of the Cambridge Philosophical Society 8: 441–455.

Enlaces externos[editar]