Ecuación en derivadas parciales

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Flexión elástica de una placa circular empotrada en su contorno bajo la acción de una carga vertical distribuida uniformemente, que es solución de la ecuación de Lagrange de placas, la solución mostrada fue obtenida numéricamente mediante Ansys.
Variación del perfil de temperaturas solución de la ecuación del calor en un problema bidimensional.

En matemáticas una ecuación en derivadas parciales (a veces abreviado como EDP) es aquella cuyas incógnitas son funciones de diversas variables, con la peculiaridad de que en dicha ecuación figuran no solo las propias funciones sino también sus derivadas. Tienen que existir funciones de por lo menos dos variables. [1] . O bien una ecuación que involucre una función matemática u de varias variables independientes x,y,z,t,... y las derivadas parciales de u respecto de esas variables. Las ecuaciones en derivadas parciales se emplean en la formulación matemática de procesos de la física y otras ciencias que suelen estar distribuidos en el espacio y el tiempo. Problemas típicos son la propagación del sonido o del calor, la electrostática, la electrodinámica, la dinámica de fluidos, la elasticidad, la mecánica cuántica y muchos otros. Se las conoce también como ecuaciones diferenciales parciales. Participaron, al inicio, en su estudio los franceses D'alambert, Fourier, matemáticos de la época napoleónica.

Introducción[editar]

Una ecuación en derivadas parciales (EDP) para la función u(x_1,...x_n)\, tiene la siguiente forma:

 F(x_1, \cdots x_n,u,\frac{\partial}{\partial x_1}u, \cdots \frac{\partial}{\partial x_n}u,\frac{\partial^2}{\partial x_1 \partial x_1}u, \frac{\partial^2}{\partial x_1 \partial x_2}u, \cdots ) = 0 \,

donde \scriptstyle F es una función lineal de u\, y sus derivadas si:

F(u+w)=F(u)+F(w)\, y F(ku)=k \cdot F(u)

Si F\, es una función lineal de u\, y sus derivadas, entonces la EDP es lineal. Ejemplos comunes de EDPs son la ecuación del calor, la ecuación de onda y la ecuación de Laplace.

Una ecuación en derivadas parciales simple puede ser:

\frac{\part u}{\part x}=0\,

donde u es una función de x e y. Esta relación implica que los valores de u(x, y) son completamente independientes de x. Por lo tanto la solución general de esta ecuación diferencial es:

u(x,y) = f(y),\,

donde f es una función arbitraria de y. La ecuación diferencial ordinaria (Similar a la EDP, pero con funciones de una variable) análoga es

\frac{du}{dx}=0,\,

que tiene la siguiente solución

u(x) = c,\,

Donde c es cualquier valor constante (independiente de x). Estos dos ejemplos ilustran que las soluciones generales de las ecuaciones diferenciales ordinarias se mantienen con constantes, pero las soluciones de las ecuaciones diferenciales en derivadas parciales generan funciones arbitrarias. Una solución de una ecuación en derivadas parciales generalmente no es única; de tal forma que se tienen que proporcionar condiciones adicionales de contorno capaces de definir la solución de forma única. Por ejemplo, en el caso sencillo anterior, la función \scriptstyle f(y)\, puede determinarse si \scriptstyle u\, se especifica sobre la línea \scriptstyle x=0\,.

Notación y ejemplos[editar]

En las ecuaciones en derivadas parciales es muy común denotar las derivadas parciales empleando sub-índices (Notación tensorial). Esto es:

u_x = {\part u \over \part x}
u_{xy} = {\part^2 u \over \part y\, \part x} = {\part  \over \part y } \left({\part u  \over \part x}\right)

Especialmente en la física matemática, se suele preferir el operador nabla (que en coordenadas cartesianas se escribe como \nabla=(\part_x,\part_y,\part_z) para las derivadas espaciales y un punto (\dot u) para las derivadas que involucran el tiempo, por ejemplo para escribir la Ecuación de onda (véase más abajo) como

\ddot u=c^2\Delta u \, (notación matemática)
\ddot u=c^2\nabla^2u \, (notación física)

Solución general y solución completa[editar]

Toda ecuación en derivadas parciales de primer orden posee una solución dependiente de una función arbitraria, que se denomina usualmente solución general de la EDP. En muchas aplicaciones físicas esta solución general es menos importante que las llamadas soluciones completas, que frecuentemente pueden obtenerse por el método de separación de variables.

Una solución completa es una solución particular de la EDP que contiene tantas constantes arbitrarias independientes como variables independientes intervienen en la ecuación. Por ejemplo la integración de las ecuaciones del movimiento de un sistema mecánico mediante el método basado en la ecuación de Hamilton-Jacobi requiere una integral completa, mientras que la solución general resulta menos interesante desde el punto de vista físico.

Existencia y unicidad[editar]

Aunque el asunto de la existencia y unicidad de las soluciones de las ecuaciones diferenciales ordinarias tiene una respuesta muy satisfactoria resumida en el teorema de Picard-Lindelöf, el mismo asunto para las ecuaciones en derivadas parciales está lejos de estar satisfactoriamente resuelto. Aunque existe un teorema general, el teorema de Cauchy-Kovalevskaya, que afirma que para una EDP, que es analítica en la función incógnita y sus derivadas, tiene una única solución analítica. Aunque este resultado que parece establecer la existencia y unicidad de la soluciones, aparecen ejemplos de EDP de primer orden cuyos coeficientes tienen derivadas de cualquier orden (aunque sin ser analíticas) pero que no tienen solución.[2] Incluso si la solución de una EDP existe y es única, ésta puede tener propiedades indeseables.

Un ejemplo de comportamiento patológico es la secuencia de problemas de Cauchy dependientes del parámetro n para la ecuación de Laplace:

 \frac{\part^2 u}{\partial x^2} + \frac{\part^2 u}{\partial y^2}=0,\,

con condiciones iniciales

u(x,0) = 0, \qquad \frac{\partial u}{\partial y}(x,0) = \frac{\sin n x}{n},\,

Donde n es un entero. La derivada de u con respecto a y se aproxima a 0 uniformemente en x a medida que n se incrementa, pero la solución es:

u(x,y) = \frac{(\sinh ny)(\sin nx)}{n^2}.\,

Esta solución se aproxima a infinito si nx no es un entero múltiplo de π para cualquier valor de y. El problema de Cauchy para la ecuación de Laplace se denomina mal propuesto o mal definido, puesto que la solución no depende continuamente de los datos del problema. Estos problemas mal definidos no son usualmente satisfactorios para las aplicaciones físicas.

Clasificación de las EDP de segundo orden[editar]

Las EDP de segundo orden se clasifican habitualmente dentro de cuatro tipos de EDP que son de interés fundamental, a continuación se dan ejemplos de estos cuatro tipos:

Ecuación Nombre Tipo
\nabla^2 u = 0 Laplace Elíptica
\frac{\partial^2 u}{\partial t^2} = c^2 \nabla^2 u Onda Hiperbólica
\frac{\partial u}{\partial t} = k \nabla^2 u Difusión Parabólicas
\nabla^2 u = ku Helmholtz Elíptica

Con mayor generalidad, si se tiene una ecuación de segundo orden del tipo:

 Au_{xx} + 2Bu_{xy} + Cu_{yy} + Du_{x} + Eu_{y} + F = 0 \quad

  • se dice que es elíptica si la matriz Z=\begin{bmatrix}A&B\\B&C\end{bmatrix} tiene un determinante mayor a 0.
  • se dice que es parabólica si la matriz Z=\begin{bmatrix}A&B\\B&C\end{bmatrix} tiene un determinante igual a 0.
  • se dice que es hiperbólica si la matriz Z=\begin{bmatrix}A&B\\B&C\end{bmatrix} tiene un determinante menor a 0.

Nombres de objetos de la geometría analítica y se llaman cónicas.

EDP de orden superior[editar]

Si bien las EDP de segundo orden se aplican a una inmensa cantidad de fenómenos físicos; otra cantidad menor de procesos físicos hallan solución en EDP de órdenes superiores, como ejemplos podemos citar:

\frac{\partial^4 w}{\partial x^4}+2\frac{\partial^4 w}{\partial x^2 \partial y^2} + \frac{\partial^4 w}{\partial y^4}=\frac{q(x,y)}{D}

\frac{\partial^2}{\partial x^2}\left[ EI\frac{\partial^2 y}{\partial x^2} \right] + \rho A \frac{\partial^2 y}{\partial t^2} = p(x,t)

\frac{\partial v}{\partial t} + v \frac{\partial v}{\partial x} + \mu \frac{\partial^3 v}{\partial x^3} = 0

Véase también[editar]

Referencias[editar]

  1. Mijáilov: "Ecuaciones diferenciales en derivadas parciales", Editorial Mir, Moscú
  2. Lewy, 1957.

Bibliografía[editar]

  • José Ignacio Aranda Iriarte (2008). Apuntes de ecuaciones diferenciales II (EDPs). Universidad Complutense de Madrid.
  • Ireneo Peral, Primer curso de ecuaciones en derivadas parciales. Departamento de Matemáticas, Universidad Autónoma de Madrid.
  • R. Courant and D. Hilbert, Methods of Mathematical Physics, vol II. Wiley-Interscience, New York, 1962.
  • L.C. Evans, Partial Differential Equations, American Mathematical Society, Providence, 1998. ISBN 0-8218-0772-2
  • J. Jost, Partial Differential Equations, Springer-Verlag, New York, 2002.
  • Hans Lewy (1957) An example of a smooth linear partial differential equation without solution. Annals of Mathematics, 2nd Series, 66(1),155-158.
  • I.G. Petrovskii, Partial Differential Equations, W. B. Saunders Co., Philadelphia, 1967.
  • Y. Pinchover and J. Rubinstein, An Introduction to Partial Differential Equations, Cambridge University Press, Cambridge, 2005. ISBN 978-0-521-84886-2
  • A. D. Polyanin, Handbook of Linear Partial Differential Equations for Engineers and Scientists, Chapman & Hall/CRC Press, Boca Raton, 2002. ISBN 1-58488-299-9
  • A. D. Polyanin and V. F. Zaitsev, Handbook of Nonlinear Partial Differential Equations, Chapman & Hall/CRC Press, Boca Raton, 2004. ISBN 1-58488-355-3
  • A. D. Polyanin, V. F. Zaitsev, and A. Moussiaux, Handbook of First Order Partial Differential Equations, Taylor & Francis, London, 2002. ISBN 0-415-27267-X
  • T. Roubíček: Nonlinear Partial Differential Equations with Applications. Birkhäuser, Basel, 2nd Ed.: 2013, SBN: 978-3-0348-0512-4 (DOI: 10.1007/978-3-0348-0513-1).
  • Iório, Valéria, EDP un curso de graduación, Instituto de matemáticas y ciencia afines, UNI, Lima (1999)- lIMA.
  • Duff-Naylor, Differential equations and applied mathematics, John New York: Wiley and Sons, 1966.
  • D. Zwillinger, Handbook of Differential Equations (3rd edition), Academic Press, Boston, 1997.

Enlaces externos[editar]

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